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董凤兰 《数理天地(高中版)》2011,(1):35-35
处于静电平衡状态的导体,内部无多余电荷（净电荷）,电倚只分布在导体表面．对于感应电荷在导体表面的分布情况,学生多用直觉判断,容易出现错误．下面通过两例说明此类问题的分析方法． 相似文献
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在高中物理第三册第六章“电场”第三节“电场中的导体”中,法拉第圆筒实验是“导体的静电平衡”这一节教材要求的一个重要而又关键的演示实验。它是验证静电平衡中一条重要的规律:处于静电平衡状态下的带电导体(孤立带电体),净电荷只分布在导体的外表面上,导体内部没有净电荷。 相似文献
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<正>本文是静电场教学中存在争议或师生容易疏忽的一些问题，希望通过理论分析和实验探究，能对相关问题的正确处理有所帮助．1均匀带电的区别分均匀带电的导体在静电平衡状态下，净电荷只分布在导体外表面，导体内部没有净电荷且内部场强处处为0．教材上有这样的阐述：可以证明，一个半径为R的均匀带电球体，在球的外部产生的电场， 相似文献
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用“球形导体”做法拉第圆桶实验时,有时在实验室里演示成功,然而拿到教室演示时偏偏反常:能从空腔内取出电荷,使验电器指针明显张开:产生上述反常现象的主要原因是在仪器本身和实验方法上. 按照静电平衡原理,处于静电平衡的空腔导体,内壁应该是无净电荷存在的.这点很容易用高斯定理从理论上给予证明.在如图1导体球壳内部取一与球同心的高斯面S,设所包围静. 相似文献
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当导体处在静电平衡状态时,导体的内部场强为零,由高斯定理可知,导体内部没有净电荷,导体所带的电荷只能分布在导体表现上.但考虑到电的微粒结构,即当带负电时,就是电子增多;当带正电时,就是电子减少,这样就会产生这样一种想法:当导体表面原子的电子全部失去以后,如果再继续充正电,则内部原子也要开始失去电子了,这时,净的正电荷将在导体的内部出现,这就背离了“电荷只分布于表面”的结论;而且带正电荷愈多,电荷将愈深入导体内部.上述担心是否是合理的呢?就这个问题,本文将做出一个解答. 相似文献
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吾甫尔·艾木都拉 《新疆教育学院学报》2006,22(4):103-105
在稳恒电流电路中,那种认为无论是导线还是负载,仍然处处保持其原来的电中性的看法是不正确的。无论是导线还是负载,其上各段都有电荷的积累,而且这种电荷的积累正是建立稳恒电场,形成稳恒电流的必要条件。这些净电荷并不分布在均匀导线或负载的内部,只分布在导体或负载的表面、两种导体的交界面处或不均匀导体的内部。 相似文献
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在学习“电场中的导体”这部分内容时 ,许多学生反映 ,即使把处于静电平衡状态的导体特点记得再清楚 ,但是在解决具体问题时仍然不能灵活应用 .特别是遇到金属球壳的静电平衡问题 ,常常是无从下手 ,找不到好的解决方法 .本文拟从金属球壳在不同的静电平衡条件下 ,应用电场的叠加的思想讨论其带电、电场强度、电势等问题 .1 孤立带电金属球壳的静电平衡(1 )根据孤立带电导体在处于静电平衡状态时 ,其图 1内部不会有净电荷 ,故金属球壳所带电量全部均匀分布于外表面 .如图 1表示薄金属球壳A带正电q时电荷在外表面的分布情况 .(2 )球壳内部及… 相似文献
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王伦宇 《数理天地(初中版)》2006,(3)
1．电荷的“大小”正电荷、负电荷本无“大小”之分,只有电荷量多少之别,但如果把正电量看作正数,负电量看作负数,不带电看作0,那么电荷就有“大小”的提法了．在判断导体中电荷的移动方向时可用以下结论:两个物体的带电量只要“大小”不同,它们之间就会发生电荷的定向移动,发生移动的 相似文献
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一、填空题 1．电流是由电荷的定向移动所形成的．在金属导体中能够定向移动的电荷是____电荷(填“正”或“负”)．电磁铁是利用电流能够产生____的特点制成的．图1所示是一个通电螺线管,此通电螺线管的A端为____极(填“南”或“北”)． 2．一根导体两端加2V电压时,通过的电流正好是0．1A, 相似文献
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生动、有趣、通俗、易懂。要能用浅显的语言，说清深奥的道理。例如，学生很难将导体所带的电量Q与导体的电势U的比跟“电容”一词建立起联系。这时，教师就要运用自己的语言功力，利用容器装水来比喻，讲清三点：（１）导体的电容是表示导体容纳电荷的本领的物理量；（２）在导体上容纳电荷的绝对数量表示导体的电容的大小；（３）我们只能用导体在容纳电荷时的相对容量，即一个单位电势时所带的电量表示导体容纳电荷的本领的大小。所以，导体的电容等于导体所带的电量与导体的电势的比。精确、简洁。所谓精确，就是能准确地反映所述的物… 相似文献
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将球形导体置于匀强电场中，在球形导体表面将感应出电荷，这些电荷产生的电场使导体外周围空间的电势和场强重新分布，现将在对其进行定量研究的基础上，进而导出球形导体表面上感应电荷的分布规律及电荷量． 相似文献
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1．I=Q/t中Q的物理意义：公式中的Q表示电荷量，但它不是导体本身所带的电荷量，也不是导体得到或失去的电荷量．它所表示的是在时间t内通过导体任一横截面的电荷量。 相似文献
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当导体在施感电荷作用下发生静电感应而达到平衡状态时，导体内部的场强处处为零，导体表面附近的场强方向处处与导体表面垂直。这里的场强是施感电荷和感应电荷共同产生的总电场的强度。这一点是常考的知识点之一。有关这方面的题型可归纳如下： 1.由施感电荷的场强求感应电荷的场强 例 1.一电量为 q的正点电荷与导体球的球心相距为 d，如图 1所示，求球面上的感应电荷在球体内离球心为 r的 p点产生的场强。 解：因为导体球内 p点的场强为零，即正点电荷在 p点产生的场强和球面上感应电荷在该点产生的场强等值反向，所以球面上… 相似文献
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在电磁学教科书中,通常对孤立带电导体尖端电荷密度大的问题,只作为实验事实加以说明。本文介绍一种证明方法,可使学生更深入地理解静电场中导体上电荷的分布规律。 相似文献
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相对于观察者静止的孤立带电导体上的电荷只能分布在导体的表面，且导体中各处的场强为零。当导体转动时，由于电荷的运动产生磁场，磁场和运动电荷发生相互作用，引起电行在导体中重新分布，导体中会出现空间电荷，且导体中电场强度不再为零。孤立的带电导体绕某一固定轴匀速转动时，运动电荷产生的电磁场满足的麦克斯韦方程组为方程组中的P为导体中的电荷体密度，V为电子运动的速度。在非相对论情况下，导体中的运动电子满足的运动方程为e（E＋VXB）＝mwXV（5）式中一e和m分别为电子的电量和质量．考察一半径为R的无限长带电导体，设… 相似文献