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1.
王贵文 《赤峰学院学报(自然科学版)》2010,26(8):7-8
电磁场的物质特性是整个电磁学和电动力学的基本问题,这一概念的阐述是教学过程的难点．本文从电磁学内容出发,阐述电磁场概念的建立,分析了电位移矢量在一般情况下不仅与自由电荷有关,还与极化电荷有关,并给出电位移矢量仅与自由电荷有关的条件,以及极化电荷与介质分布、电场方向的关系． 相似文献
2.
王贵文 《呼伦贝尔学院学报》2004,12(4):55-56
电磁场的物质性是整个电磁学和电动力学的基本问题,但这一概念的阐述。是教学过程中的难点。本从电磁学的教学内容出发,阐述电磁场物质性概念的建立,以促进电磁学的教学。分析了电位移矢量在一般情况下不仅与自由电荷有关,而且还与极化电荷有关,并给出了电位移矢量仅与自由电荷有关的条件,研究了极化电荷的分布规律,得出在均介质中,只有自由电荷分布的地方才有极化电荷;在电场方向上介质有不均匀性,必有极化电荷出现;在垂直于电场方向上介质有不均匀性,但没有极化电荷出现。 相似文献
3.
徐勉胜 《武汉工程职业技术学院学报》1997,(3)
众所周知真空中的静电场电位移矢量(?)=ε_0(?)上式中的ε_0见真空的介电常数,而(?)仅与电场中自由电荷有关.设在上述电场W中充以各向同性的电介质后形成的新电场W’中,可能电介质的种类不一样,也可能疏密程度不相同,但是,若仍满足电位移矢量D仅与自由电荷有关的条件,那么,应像在真空电场中一样,仍有(?)=ε_0(?)成立.((?)为有电介质的电场W’中,自由电荷产生的电场强度).于是有:(?)(?)(?)(2)式中(?)为有电介质时的电场W’中的电位移矢量、(?)为真空电场W中的电位移矢量.对各向同性的电介质的电场中,由电位移矢量的定义式(?)=ε_0(?) (?)可得(?)与(?)的关系为: 相似文献
4.
常见的教科书把电场高斯定理 qsdDS=蝌i中的D(或=DεE)仅理解为总电场的电位移矢量,即D是空间所有自由电荷的贡献]1[.其实这不是绝对的,它还可以理解为包围在闭合面之内的自由电荷在该曲面上产生的 . 相似文献
5.
甄仁波 《青岛职业技术学院学报》1989,(2)
在有介质的静电场中,常遇到D=ε_0 E_0的情况,然而在教材中这类情况都是做为特例出现的。本文将从场论的方法提出D=ε_0 E_0成立的一般条件,再由一般条件推出各向同性介质场中成立的具体条件,并将分析在条件成立时,自由电荷的场(E_0或φ_0)与介质的分布(ε_r)之间的关系。 相似文献
6.
《鞍山师范学院学报》1993,(3)
通过静电场方程建立过程深入理解电位移的意义;并用矢量分析方法结合电介质的具体情况,给出D=ε_0E+P,D=εE,D=ε_0E及D=ε_0E_0的成立条件。 相似文献
7.
常见的教科书把电场高斯定理∫∫^ →D.d＝Σq1中的^ →D（或^ →D＝ε^→E）仅理解为总电场的电位移矢量，即^ →D是这僮所有自由电荷的贡献。其实这不是绝对的，它还可以理解为包围在闭合之内的自由电荷在该曲面上产生的。 相似文献
8.
张秀荣!物九七 《延安教育学院学报》1998,(2)
在学习电磁学中有这样一个重要公式(?)=∑qi,这是介质中高斯定理表示式.在n式中只出现了(?)、(?)和qi,有的同学就认为电位移矢量(?)仅与自由电荷有关,而与极化电荷无n关.其实,这只说明(?)的通量与闭合面内电荷qi有关,并非说明被积函数——电位移矢量n(?)仅与自由电荷有关.应该注意,场量(?)本身与(?)的通量是两个不同的概念.例如:(?)n=∑qi/εo式中闭合曲面的(?)通量仅与闭合面内电荷有关,面上各点(?)的应是面内、电荷共同n激发的总场,而不仅仅是面内电荷所激发的.这是一个说明场量与它的通量是两个截然不n同概念很好的例子,从(?)=ε((?) (?))可知,式中(?)是自由电荷激发的电场,(?)是极化电荷激n发的电场,既然与极化电荷有关,因此一般地说(?)也应与极化电荷有关. 相似文献
9.
常见的教科书把电场高斯定理∮∫→D@d→s=∑qi中的D(或D=e E)仅理解为总电场的电位移矢量,即D是空间所有自由电荷的贡献[1].其实这不是绝对的,它还可以理解为包围在闭合面之内的自由电荷在该曲面上产生的. 相似文献
10.
谢实崇 《内江师范学院学报》2007,22(6):28-29
在讨论线性电介质,各向同性(异性)介质,各向同性线性介质以及均匀(非均匀)介质,均匀各向同性介质含义的基础上,得出结论:在任何电介质中,电位移矢量都可定义为D=ε_0E P.在不约定ε为常量的前提下,D =εE也是成立的. 相似文献
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13.
给出了两种计算电介质中极化电荷密度的方法.(1)介质内部极化电荷密度等于极化强度矢量的散度的负值,ρP=-▽·P;(2)介质内部极化电荷密度与介质的极化率、介质内自由电荷密度以及极化率梯度与电场强度之间的相互作用有关,ρP=-χe/χe+1ρf-ε0/χe+1▽χe·E.针对电荷分布具有一定对称性的问题,分别利用这两种方法分析了电介质均匀且内部不存在自由电荷、电介质均匀但内部存在自由电荷以及电介质不均匀且内部不存在自由电荷情况下介质内部的极化电荷密度,并通过实例加以详尽的讨论. 相似文献
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张先普 《黄石理工学院学报(人文社科版)》1995,(1)
在电磁学中,电场强度和电位移矢量是两个重要的物理量。学生在学习时往往弄不懂为什么要引入电位移矢量似及与这两个物理量之间的区别,以至于对有电介质时的高斯定理的理解和应用产生各种错误。 相似文献
16.
电磁学和电动力学两门课既有独立性又相互渗透,根据电磁学和电动力学的关联性,在学习时注重知识间的横向和纵向联系,注重从个别到一般、从特殊到普遍的学习方法,注重数学知识的运用将更易于学好电磁学和电动力学这两门课。 相似文献
17.
对于线性模型y=xβ＋ε，E（ε）=0，Cov（ε）=V〉0，定义了一种新的相对效率e5（β（D））=[tr（Cov（β））^q／tr（Cov（β（D）））^q]1/q（q≥1），研究了它与其他相对效率的关系，以及给出了它的一个下界． 相似文献
18.
我们知道，依离散型随机变量的方差定义及方差性质，有Eε^2-（Eε^2）=Dε=n/∑i=1[（xi-Eε）^2pi]≥0. 相似文献
19.
该文对于线性模型y=Xβ＋ε,E（ε）=0,cov（ε）=V〉0,从最大特征根出发．定义了相对效率e5（β（D））=λ1（cov（β^＊））/λ1（cov（βD））,研究了e5（β（D））的下界为Wn-p＋iδ1^-1/W1δ1^-1,并讨论了e5（β（D））与广义相对系数pz之间的关系。 相似文献
20.
侯保才 《开封教育学院学报》1992,(1)
光学课程与力学、电磁学、原子物理、电动力学、量子力学等课程有密切的关系。也就是说光学课程中的许多内容都体现出力学、电磁学、原子物理、电动力学和量子力学等课程的知识。如果在教学中能充分注意到这一点对学生系统掌握物理学知识扩大知识面,提高学习光学的兴 相似文献