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1.
电场对量子阱中弱耦合束缚极化子性质的影响 总被引：2，自引：0，他引：2
采用线性组合算符及幺正变换的方法.研究了电场对量子阱中弱耦合束缚极化子性质的影响,得出基态能量和电场强度、阱宽、库仑束缚势、振动频率之间的关系.计算结果表明:随着电场强度的增加,束缚极化子的基态能量增大;随着阱宽的增大,束缚极化子的基态能量减小,且阱宽越小.量子尺寸效应越显著. 相似文献
2.
王成舜 《呼伦贝尔学院学报》2012,(3):101-104
采用线性组合算符和么正变换方法研究了非对称量子点中弱耦合杂质束缚极化子的性质.导出了极化子基态结合能随横向和纵向有效受限长度、电子-声子耦合强度和库仑束缚势的变化关系以及声子平均数随耦合强度的变化关系.数值计算结果表明:基态结合能随横向和纵向有效受限长度的增加而减少,随电子-声子耦合强度和库仑束缚势的增加而增大.声子平均数随耦合强度的增加而增大. 相似文献
3.
利用两种不同的理论方法对抛物量子点中束缚极化子的性质进行了研究.首先是从抛物量子点中电子-声子体系的哈密顿量出发,用线性组合算符方法和幺正变换方法研究了外界温度、库仑势、量子点受限长度、耦合强度对抛物量子点中强、弱耦合束缚极化子的基态能量、振动频率及声子平均数的影响.接下来是从处于稳定的磁场抛物量子点中电子-声子体系的哈密顿量出发,用线性组合算符方法和幺正变换方法研究了声子之间的相互作用、量子点受限长度、耦合强度和外磁场对弱耦合束缚磁极化子的基态能量及声子之间的相互作用对基态能量贡献的依赖因素. 相似文献
4.
利用两种不同的理论方法对抛物量子点中束缚极化子的性质进行了研究．首先是从抛物量子点中电子一声子体系的哈密顿量出发,用线性组合算符方法和幺正变换方法研究了外界温度、库仑势、量子点受限长度、耦合强度对抛物量子点中强、弱耦合束缚极化子的基态能量、振动频率及声子平均数的影响,接下来是从处于稳定的磁场抛物量子点中电子一声子体系的哈密顿量出发,用线性组合算符方法和幺正变换方法研究了声子之间的相互作用、量子点受限长度、耦合强度和外磁场对弱耦合束缚磁极化子的基态能量及声子之间的相互作用对基态能量贡献的依赖因素。 相似文献
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6.
惠萍 《广东教育学院学报》2011,(3):26-30
利用B样条技术计算类氢InAs类氢杂质量子环基态和激发态能级的量子尺寸效应.当抛物势ω=0和ω=50meV时,基态能量的计算结果为常数E0,0=-4.98meV;当r0=0时,且无类氢杂质时,计算结果和精确的理论计算结果完全一致;当量子环较小时,杂质的库仑势对量子环的能量曲线Enr,m——r0影响较大;当量子环较大时,杂质的库仑势对量子环的能量的影响越来越小,库仑项可以近似地作为微扰项来处理.抛物禁闭关联势-μω02rr0对量子环的能量起关键作用,绝对不可能作为微扰项处理.量子环的基态和激发态随着抛物势ω的增加而增大.保持径向量子数nr不变,小量子环的能级随着角量子数｜m｜不同而明显分开,简并被破坏;当量子环变大时,基态和激发态的能级都趋于简并. 相似文献
7.
8.
本文利用两种不同的理论方法对极性半导体和离子晶体中束缚极化子的性质进行了研究.首先是从库仑场中电子-声子体系的哈密顿量出发,用线性组合算符方法研究强、弱耦合束缚极化子的有效质量、振动频率、声子平均数与外界温度和库仑势的关系.其次是从稳定磁场中离子晶体或极性半导体的电子-声子体系的哈密顿量出发,用线性组合算符方法在强、弱磁场的条件下讨论了束缚极化子的有效质量,振动频率,声子平均数与外界温度,磁场的变化关系. 相似文献
9.
红兰 《呼伦贝尔学院学报》2011,19(3):97-99,96
采用线性组合算符法乖变分法研究了电场对抛物量子线中弱耦合极化子性质的影响。在考虑电子与LO声子相互作用和加电场的情况下,计算了抛物量子线中弱耦合极化子的基态能量．数值计算结果表明：抛物量子线中弱耦合极化子的基态能量Eο随电场强度F和约束强度‰的增强而增大,而随量子线长Z的增大而减小． 相似文献
10.
采用线性组合算符及幺正变换的方法研究了量子阱中强耦合磁极化子的性质。得出磁极化子基态能量与耦合强度,阱宽,磁场强度之间的关系。数值计算表明：对于强耦合磁极化子,振动频率随磁场强度的增加而增大。基态能量随回旋频率的增加而增大。磁极化子的基态能量随着阱宽的增大而减小,阱宽越小磁极化子的量子尺寸效应越明显。 相似文献
11.
李红娟 《赤峰学院学报(自然科学版)》2018,(9)
在电子与体纵光学声子与电子强耦合的条件下,应用Pekar类型的变分方法计算出了三角形束缚势量子点中电子的本征波函数,并计算出电子的基态能量和第一激发态能量.研究了极角、电子-光学声子耦合常数、声子色散系数度等因素对由于体系声子的自发辐射造成的消相干时间的影响. 相似文献
12.
本文分别计算了纤锌矿和闪锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱中重空穴激子的基态能量和结合能,给出了这两种量子阱中激子的基态能量和结合能随量子阱宽度变化的函数关系.结果表明,纤锌矿和闪锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱材料中激子的基态能量和结合能随着量子阱宽度的增大而降低,在阱宽较小时急剧下降,阱宽较大时缓慢下降,最后缓慢接近于GaN体材料的三维值;闪锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱中激子的基态能量明显高于纤锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱中激子的基态能量,而闪锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱中激子的结合能明显低于纤锌矿GaN/Al_(0.3)Ga_(0.7)N量子阱中激子的结合能。 相似文献
13.
惠萍 《广东教育学院学报》2004,24(2):31-35
在有效质量近似模型和实验数据的基础上，以CdS和CdSe小量子点系统为研究对象，分别在强受限区域和弱受限区域，分析有效质量、介电常数、势垒高度等因素对受限激子基态能谱量子尺寸效应的影响．分析发现：对于处在不同环境的量子点系统，考虑其空穴的有效质量的不同对激子基态能量的动能项进行修正是十分必要的，但仅仅考虑这个因素不能从根本上改善理论结果使其与实验结果符合．对于介电常数较小的CdS和CdSe这种小量子点，库仑相互作用能的贡献也是十分重要的，并且在强受限区域对激子基态能量曲线形状的修正起了关键作用．对于CdS和CdSe这种小量子点，把库仑项忽略或作为微扰项来处理会引起较大误差．分析还发现势垒高度引起的束缚能的变化也是影响激子的基态能量的重要因素之一． 相似文献
14.
尹辑文 《赤峰学院学报(自然科学版)》2018,(8)
本文在电子与体纵光学声子强耦合的条件下,用P ekar类型的变分方法,计算出了三角束缚势量子点中电子的基态能量和第一激发态的能量.将量子点中的这样一个二能级体系作为一个量子比特,研究并讨论了不同电子与声子的耦合强度、极角和电场对量子点量子比特概率密度的影响. 相似文献
15.
16.
考虑电子有效质量及禁带宽度随流体静压力的变化,讨论有限深量子阱中电子的基态能.对GaAs/ALxGa1-xAs量子阱系统中电子的基态能进行了数值计算,给出基态能随铝组份,阱宽和压力的变化关系.结果显示,基态能随阱宽和压力的增加而减小,随铝组份增加而增大. 相似文献
17.
通过求解能量本征方程,得到弱磁场作用下的二维势阱中电子的本征能量及其波函数,进而以基态和第一激发态波函数构造了一个量子比特.数值计算结果表明,量子比特内电子的空间概率密度随空间坐标和时间的变化而变化,在阱的边缘处出现的概率值为零,在其他位置相对较大;各个空间点的概率密度均随时间做周期振荡,振荡周期与阱宽有关,与外磁场无关,它随阱宽的增加而增大. 相似文献
18.
给出了单电子量子同心环基态能量E(0,0)随磁场和势垒的变化规律,并对变化规律进行分析.结果表明,单电子量子同心环基态能量随磁场增大而增大,由于磁场的存在,原来的基态能级分裂成三个能级.由于量子同心环中势垒的存在,使得单电子量子同心环基态能量增大,基态能量随势垒的增大而增大. 相似文献
19.
谢实崇 《内江师范学院学报》1991,(4)
本文讨论了电磁势与矢势,标势,电势,磁标势,推迟势,库仑势的区别和联系.指出了“运动电荷的推迟势”这提法不一定成立,其成立条件是在洛仑兹规范下;还用电磁势表出带电粒子在电磁场中运动时的拉格朗日量和正则动量,说明量子力学的引入用到了电磁势;阐明在量子理论中,将矢势看成一种数学工具而非物理现实是不对的,A的物理效应是可观测的. 相似文献
20.
薛丽丽 《西安文理学院学报》2011,(4):42-45
将双轴对称Fe8铁磁颗粒在难轴方向加磁场的隧穿问题,用等效势方法化简为常质量的粒子在等效势阱中运动的粒子,然后利用周期瞬子方法计算基态能级劈裂.结果表明随外场的增大,能级分裂作周期性变化. 相似文献