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生动、有趣、通俗、易懂。要能用浅显的语言，说清深奥的道理。例如，学生很难将导体所带的电量Q与导体的电势U的比跟“电容”一词建立起联系。这时，教师就要运用自己的语言功力，利用容器装水来比喻，讲清三点：（１）导体的电容是表示导体容纳电荷的本领的物理量；（２）在导体上容纳电荷的绝对数量表示导体的电容的大小；（３）我们只能用导体在容纳电荷时的相对容量，即一个单位电势时所带的电量表示导体容纳电荷的本领的大小。所以，导体的电容等于导体所带的电量与导体的电势的比。精确、简洁。所谓精确，就是能准确地反映所述的物… 相似文献
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本文利用数理方程中的差分法求拉普拉斯方程的近似解 ,对孤立导体空间电势分布作出定量分析 ,从而近似求出孤立导体表面的电荷密度分布情况 . 相似文献
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本文通过对孤立导体椭球电容的计算和分析，给出了薄导体圆片电容的准确计算结果，分析了有关教材中薄导体圆片电容计算错误的原因。 相似文献
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陈元平 《零陵师范高等专科学校学报》2000,21(3):50-51
本利用数理方程中的差分法求拉普拉斯方程的近似解,对孤立导体空间电势分布作出定量分析,从而近似求出孤立导体表面的电荷密度分布情况。 相似文献
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浅析电势零点选择的问题●山西太原师范专科学校岳进在物理教学中，电势这个物理量和高度、势能这类物理量一样，是一个相对量。孤立地谈某点的电势高低和正负是没有意义的，只有相对于确定的参考点才有确定的物理意义。空间各点电势与参考点（电势零点）的选择密切相关。... 相似文献
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电容这个概念并不难学。普通物理书上对孤立导体的电容、电容器的电容分别定义为: C=q/U C=q/(U_A-U_B)严格地说,构成电容器的A、B两导体应满足这样的条件,即A带 q电荷,另一个B应带-q电荷。用电力线来说明,即要求从A发出的电力线能全部终止在B上。图1所示的A、B两导体组成了理想的电容器。对于电容的涵义,普通物理书上认为它等于电压每升高一个单位时需要的电量(某些书上把它称为“容电”的本领),或由电容器的储能公式W_e=CU~2/2得出电容C是电容器储能本领大小的标志,这些论述无疑都是正确的。但笔者认为除“容电”、“储能”外,电容还反映了两导体间的静电联系—— 相似文献
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黄安甲 《钦州师专钦州教院学报》1996,11(1):45-48
本从分析在原来孤立的导体附近放入不接地的中性导体性，原来弧立的导体对无穷远处电容的变化出发，去研究不接地中性导体原来孤立的带电导体电位的影响。 相似文献
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富中华 《雁北师范学院学报》2004,20(5):74-76
通过求拉普拉斯方程,确定空间电势的方法,来求相距很近的两长半圆柱导体间的电容,从理论上探 讨了极板电荷非均匀分布情况下电容的计算. 相似文献
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劳振花 《胜利油田师范专科学校学报》2001,(4)
电势零点的选取原则是:能使电场中各点的电势有确定的有限值的前提下,电势零点的选取是任意的。一般选取能使电势的分布函数具有最简单、最适用的形式的点最好。可用不定积分求电势分布函数,通过令电势等于零时,积分常数等于零来确定电势零点的选取。 相似文献
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根据电容器储能公式和电场强度与电势的关系，讨论了计算电容的变分上界公式．并对三角形横截面同轴线的电容进行了计算，最后用Collin原则估算和检验。得出了与变分法一致的结果。 相似文献
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周兰 《喀什师范学院学报》2007,28(3):40-45
电势零点的选取有一定的任意性,但不是完全任意的,它受到一定的限制.电势零点的选取受到一定的限制并有其自身规律,电荷分布在有限区域及电荷分布扩展到无限远处时,电势零点的选择及零点选取不同时电势能否叠加、如何叠加等问题都是值得探讨的. 相似文献
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该文引入等效电荷概念,较好地处理了极化电荷,讨论了有介质时象电荷的确定,给出了导体与介质交界以及两种介质交界情况下的电象问题求解。 相似文献
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分析了球形导体对匀强电场的影响 ,并以此为依据说明了有球形凸起的电容器击穿的原因是最凸部处场强为远离最凸部处场强的 3倍 相似文献
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导体旋转椭球电学量的原模型计算方法 总被引：2，自引：2，他引：0
何熙起 《内江师范学院学报》2011,26(2):81-83
建立带电导体长旋转椭球的原模型,利用原模型计算了旋转椭球的电场、电势和面电荷密度分布,并得出相应的解析表达式． 相似文献
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以静电场在三维空间分布为前提 ,从电场线的引入、电场线的性质出发 ,通过几个典型电场中场强零点电场线分布的讨论指出 :(1 )电场中场强为零的点没有电场线 ;正对电场中场强零点的电场线不能画出 .(2 )电场线的一般定义及从电场线图归纳的普遍性质符合各种静电场 . 相似文献
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运用有限差分法对无限长接地矩形导体槽内的电位进行数值计算，通过MATLAB教学软件编程算出场域中若干点的电位，作图给出了槽内电位的直观分布图像。 相似文献
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