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应用相对论多通道理论,计算锂原子1s2ns 2S,1s2np 2P,1s2nd 2D和1s2nf 2F系列束缚态和相邻连续态的本征量子数亏损,并拟合得到量子亏损函数,进而计算1s2np 2P系列n=7~60的电离能和量子数亏损,计算结果与最新的实验值相符合. 采用相对论多组态相互作用方法计算锂原子1s22s→1s2np1/2偶极跃迁光学振子强度,结果表明,通过包含单、双电子激发组态考虑电子关联作用,计算结果有很大的改善. 相似文献
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应用相对论组态相互作用方法,计算了类氦氪离子(Kr34+)经过1s2lnl’(n=2,3,…,15)态的双电子复合截面,然后在冲量近似下计算了Kr34+与CH4、NH3、H2O和HF共振转移激发(RTE)截面.在低动量端,CH4、NH3、H2O和HF的康普顿轮廓依次减小.相比Kr34+与CH4的RTE截面,Kr34+与NH3、H2O和HF的RTE截面在第1个峰位处截面值分别减小10.7％、23.3％和33.6％,在第2个峰位处截面值分别减小6.0％、12.3％和18.9％.同时,RTE峰的宽度依次增加,这表明随着C、N、O和F的核电荷数增加,库仑作用导致电子动量空间分布变大. 相似文献
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应用相对论组态相互作用方法,计算了类氦氪离子(Kr34+)经过1s2lnl'(n=2,3,…,15)态的双电子复合截面,然后在冲量近似下计算了Kr34+与CH4、NH3、H2O和HF共振转移激发(RTE)截面.在低动量端,CH4、NH3、H2O和HF的康普顿轮廓依次减小.相比Kr34+与CH4的RTE截面,Kr34+与NH3、H2O和HF的RTE截面在第1个峰位处截面值分别减小10.7%、23.3%和33.6%,在第2个峰位处截面值分别减小6.0%、12.3%和18.9%.同时,RTE峰的宽度依次增加,这表明随着C、N、O和F的核电荷数增加,库仑作用导致电子动量空间分布变大. 相似文献
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应用相对论多通道理论,计算锂原子1s2ns2S,1s2np2P,1s2nd 2D和1s2nf2F系列束缚态和相邻连续态的本征量子数亏损,并拟合得到量子亏损函数,进而计算1s2np2P系列n=7 ～60的电离能和量子数亏损,计算结果与最新的实验值相符合.采用相对论多组态相互作用方法计算锂原子1s22s→1s2np1/2偶极跃迁光学振子强度,结果表明,通过包含单、双电子激发组态考虑电子关联作用,计算结果有很大的改善. 相似文献
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根据非相对论加相对论修正的原子能量表达式，结合实验能级拟合方法计算Sm原子的精细结构能级。对于基组态[Xe]4f66s2的能级，通过对比不同拟合计算结果与实验值，得到各参量对能级的影响规律。对于奇宇称组态4f66s6p+4f55d6s2的能级，利用22条实验能级，得到134条已知能级较精确的拟合计算值。对于偶宇称组态4f66s2+4f65d6s+4f66s7s的能级，利用17条实验能级，得到65条已知能级较精确的计算值。最后，标识了5条高激发态偶宇称4f6（7F）6s7s5FJ（J=1~5）谱项能级。 相似文献
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