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1.
Kerr介质中多模光场与多个等同二能级原子系统任意Nj度简并任意N^∑光子相互作用 总被引：2，自引：2，他引：2
建立了“Kerr介质中的多模光场与多个等同二能级原子系统任意Nj度简并任意N^∑光子相互作用”模型，给出了多模Kerr偶相干态、多模Kerr奇相干态的具体解析表达式。 相似文献
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3.
根据Ludwigknoll等人对两个量子态之间的距离函数的定义,得到了两个任意多模相干态意多模相干态｜狖Zj狚〉q和｜狖Z'j狚〉q之间的距离D(rj,rj',θ),依据D(rj,rj',θ)详细讨论了｜狖Zj狚〉q和｜狖Z'j狚〉q之间的相仿程度与其内禀参数之间的关系,结果发现态｜狖Zj狚〉q和｜狖Z'j狚〉q之间的相似程度不但与线个多模相干态各模在复空间由基态平移的距离有关系,而且与每个相干态相对初始相位差θ相关,在每个平移距离很小时D(rj,rj',θ)随着θ的变化呈现周期性变化. 相似文献
4.
根据Ludwig Knoll等人对两个量子态之间的距离函数的定义,得到了多模真空态与多模相干态之间距离函数的一般表达式D(r_j)。依据距离函数D(r_j)讨论了多模真空态和多模相干态之间可分辨性与它们的内禀参数之间的关系,从理论上证明了多模真空态和多模相干态的宏观可分辨性。 相似文献
5.
构造了多模相干态的一般形式;依据量子力学中的线性叠加原理应用多模相干态的一般形式,构造出两态叠加的多模奇偶相干态光场的代表形式Ψ~2;用现有文献涉及的一些多模奇偶相干态光场场验证了Ψ~2的正确性. 相似文献
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李英 《商洛师范专科学校学报》2003,17(3):72-74
根据Ludwig Knoe11等人对两个量子态之间的距离函数的定义，得到了多模真空态与多模相干态之间距离函数的一般表达式D(Tj)依据距离函数D（Tj）讨论了多模真空态和多模相干态之间可分辨性与它们的内禀参数之间的关系，从理论上证明了多模真空态和多模相干态的宏观可分辨性。 相似文献
7.
孟继德 《职教通讯(江苏技术师范学院学报)》2003,9(2)
根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模相干态光场[{zj(a)*}>＞q和多模相干态光场态|{zj(b)*}＞q叠加而成的非对称两态叠加多模叠加态光场|ψ＞q,利用多模压缩态理论,研究了态|ψ＞q的等阶N方H压缩.结果表明:当满足一定相位条件时,无论qN奇数还是偶数态|ψ＞q的两个正交分量周期性地呈现任意阶等阶N方H压缩效应. 相似文献
8.
强度高斯分布对多模偶相干态高次振幅压缩特性的影响 总被引：1，自引：0，他引：1
利用多模压缩态理论，研究了多模泛函偶相干态的等幂次振幅压缩特性，结果发现：当压缩次数为奇数时，两正交相位分量可呈现互补对称的等幂次振幅压缩效应，其压缩程度、压缩深度及压缩幅度与压缩次数、态间叠加几率幅、各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联．进一步研究发现，对由经典强度为基模高斯分布的两个三模光场构成的多模泛函偶相干态，其压缩特性与理论分析结果并不完全相同． 相似文献
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运用A型三能级原子与相干态光场大失谐作用,在腔量子电动力学体系中制备原子与相干态光场的最大纠缠态,并以此作为量子通道在经典场辅助作用下远程制备可随意操控的相干态光场任意叠加态.经过计算,得出对于叠加系数为实数的相干态光场的叠加态,通过适当旋转操作,远程制备成功的概率是100%.最后讨论了实验上实现此方案的可行性和所具备的应用优势. 相似文献
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研究了多模相干叠加态光场的高次压缩特性。结果发现对称性是影响多模相干叠加态光场压缩特性的主要因素,为多模叠加态光场的实验研究提供了理论依据。 相似文献
13.
利用多模压缩态理论，研究了在Kerr介质中自相位调制对多模偶相干态等幂次N次方Y压缩特性的影响，结果发现：1)当压缩阶数N为偶数时，多模Kerr偶相干态在一定的条件下总可随时间变化而周期性地处于等幂次N—Y最小测不准态；2)当压缩阶数贝为奇数时，多模Kerr偶相干态在一定的条件下总可随时间变化而周期性地呈现等幂次N次方Y压缩效应。 相似文献
14.
15.
构造了多模偶相干态的一般形式;由距离函数的的定义,得到了不同的多模偶相干态之间的距离函数De(rj,rj')可分辨性.依据距离函数Do(rj,rj')和De(rj,rj'),讨论了两个不同的多模偶相干态的可分辨性与其内禀参数之间的关系. 相似文献
16.
李英 《商洛师范专科学校学报》2005,19(2):27-30
构造了多模偶相干态的一般形式；由距离函数的的定义，得到了不同的多模偶相干态之间的距离函数De(rj，rj′)可分辨性．依据距离函数Do(rj，rj′)和De(rj，rj′)，讨论了两个不同的多模偶相干态的可分辨性与其内禀参数之间的关系． 相似文献
17.
根据量子力中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态和多模复共轭虚奇相干态这两者的线性叠加所组成一种典型的四态叠加多模叠加态光场 ,通过对态 的等幂次振幅压缩特性的研究发现:1)当压缩次数N=4P(P=1,2,3,…)时,若各模初始相位(?)j、态间相位差θ1-θ2等相关参数满足一定的不同条件时,态 的第一正交分量总可呈现不同程度的、周期性变化的等幂次振幅压缩效应;2)当压缩阶数N=4P'-2(P'=1,2,3,…)时,若各模初始相位(?)j、态间相位差θ1-θ2等相关参数满足一定的不同条件时,态 的第二正交分量总可呈现不同程度的、周期性的等幂次振幅压缩效应. 相似文献
18.
王菊霞 《渭南师范学院学报》2004,19(5):3-6
利用多模压缩态理论进一步研究了多模复共轭奇、偶相干态光场的广义非线性等幂次高次差压缩特性.分析表明:只要至少有一个模的光子数nj(j=1,2,3,…,2q)小于压缩次数N,则无论腔模数q与压缩次数N之积q·N取奇数还是取偶数,多模复共轭奇、偶相干态光场的广义磁场、广义电场两个正交相位分量均可同时呈现出差压缩效应,这种现象称之为广义非线性等幂次"N次方X奇异压缩"效应,此结果与现有报道截然不同,使"测不准关系"受到破坏;同时说明多模复共轭奇、偶相干态光场确实是两种典型的多模非经典光场. 相似文献
19.
由虚偶和奇相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 总被引：1，自引：0，他引：1
根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q.)利用多模压缩态理论研究了(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q,Ⅳ〉q)的等阶N次方H压缩特性.结果发现(1)当压缩阶数N与腔模总数q之积qN为偶数时a.若qN=4m(m=1,2,3,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)处于等阶N-H最小刻测不准态.b.若qN=4m′+2(m′=0,1,2…),且(q∑j=1Nψj=±kψπ)(或±kψπ+π/2)(kψ=0,1,2,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)呈现"半相干态"效应2)当qⅣ=2p′+1(p′=0,1,2,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)可呈现以下三种状态a.当(q∑j=1 Nψj=±kψπ)(kψ=0,1,2,…)时,第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应.b、当(q∑j=1Nψj=±kψπ+π/2)(kψ=0,1,2,…)时,第二正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应;c."半相干态"效应. 相似文献
20.
两不同奇相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 总被引：16，自引：4，他引：12
利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了由不呈现等阶高阶压缩效应的多模虚奇相干态光场|ψi(2),O&;gt;q及多模复共轭虚奇相干态|ψi*(2),O&;gt;q这两者线性叠加所组成的第Ⅱ种四态叠加多模Ｓchroedineer猫态光场｜ψo(4),Ⅱ&;gt;q的广义非线性等阶N次方H压缩特性,结果发现：1）当q.N为偶数时,且q.N=4m-2(m=1,2,3,...)时,在一定的限定条件下,态|ψ（4）,Ⅱ&;gt;q的第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应,其压缩情况与会两不同奇相干态组成的第I种四态叠加多模叠加态光场的情形完全相同,存在“部分压缩简并”现象,在另外一些限定条件下,态|ψ（4）,Ⅱ&;gt;q的第一正交分量处于等阶N-H最小测不准态的同时,其第二正交分量则既不呈现等阶N次方H压缩效应,也不处于等阶N-H最小测不准态而使态|ψ（4）,Ⅱ）&;gt;q的两正交分量可分别呈现出等阶N次方H压缩效应,其两正交分量的压缩特性呈现周期性的互补关系。 相似文献