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1.
本文利用数理方程中的差分法求拉普拉斯方程的近似解 ,对孤立导体空间电势分布作出定量分析 ,从而近似求出孤立导体表面的电荷密度分布情况 . 相似文献
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相对于观察者静止的孤立带电导体上的电荷只能分布在导体的表面，且导体中各处的场强为零。当导体转动时，由于电荷的运动产生磁场，磁场和运动电荷发生相互作用，引起电行在导体中重新分布，导体中会出现空间电荷，且导体中电场强度不再为零。孤立的带电导体绕某一固定轴匀速转动时，运动电荷产生的电磁场满足的麦克斯韦方程组为方程组中的P为导体中的电荷体密度，V为电子运动的速度。在非相对论情况下，导体中的运动电子满足的运动方程为e（E＋VXB）＝mwXV（5）式中一e和m分别为电子的电量和质量．考察一半径为R的无限长带电导体，设… 相似文献
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讨论了孤立带电导体周围全空间静电场能量与导体内载流子在晶格势场中电势能增量的关系,得出了带电导体周围全空间静电场能量在数值上等于导体内载流子在晶格势场中电势能增量的结论。进而讨论了通过测量导体带电过程中外界所做的功或导体放电过程中对外界所做的功来间接地测量孤立带电导体周围全空间电场能量的问题。这样的方法是容易实现的,这也从一个侧面证明了静电场能量是分布在场存在的空间中的。 相似文献
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通过逐级近似求解导体球在均匀磁场中转动时体内的电磁分布，分析了磁场与导体上电荷分布之间的关系。 相似文献
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《赤峰学院学报(自然科学版)》2021,(6)
在beta平面近似下,基于刻画近赤道Rossby波的正压位涡度大气方程,利用GardnerMorikawa(G-M)变换和小参数摄动展开法,推导出时间变系数非线性修正Korteweg-de Vries (mKdV)方程去刻画赤道Rossby波的演化。利用辅助方程法,获得变系数mKdV方程的孤立波解。通过理论模型和孤立波解分析得到beta效应和切变基本流是赤道Rossby孤立波演化的重要因素。 相似文献
6.
在电磁学教科书中,通常对孤立带电导体尖端电荷密度大的问题,只作为实验事实加以说明。本文介绍一种证明方法,可使学生更深入地理解静电场中导体上电荷的分布规律。 相似文献
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黄安甲 《钦州师专钦州教院学报》1996,11(1):45-48
本从分析在原来孤立的导体附近放入不接地的中性导体性，原来弧立的导体对无穷远处电容的变化出发，去研究不接地中性导体原来孤立的带电导体电位的影响。 相似文献
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梅廷轩 《昭通师范高等专科学校学报》1992,(Z1)
一般的电磁学教材中,对孤立带电导体电荷的分布只由实验事实定性地指出其规律:在一个孤立带电导体上,面电荷密度与表面曲率有关。导体表面凸出而尖锐的地方(曲率较大),面电荷密度σ_e较大;较平坦的地方(曲率较小),σ_e较小;表面向里凹进去的地方(曲率为负)σ_e更小。一般都不加以证明。本文给出简单的证明: 相似文献
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在高中物理第三册第六章“电场”第三节“电场中的导体”中,法拉第圆筒实验是“导体的静电平衡”这一节教材要求的一个重要而又关键的演示实验。它是验证静电平衡中一条重要的规律:处于静电平衡状态下的带电导体(孤立带电体),净电荷只分布在导体的外表面上,导体内部没有净电荷。 相似文献
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将无网格迦辽金法推广应用于导体面目标电磁散射与辐射问题的研究.由移动最小二乘近似原理来拟合表面电流函数,基于电磁场积分方程,利用加权残量法导出导体面目标电磁散射场计算的离散模型,避免了传统的基于网格抛分的数值方法的瓶颈问题.为了验证所述的模型和算法,给出了导体方板电磁散射特性的计算实例. 相似文献
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向群 《四川教育学院学报》2010,26(11):109-111
文章阐述了教材中孤立导体电容定义式所对应的电势零点位置、电容是否与电势零点有关、选取任意位置为电势零点时的孤立导体电容定义表达式,以及初学者学习时应注意的几个要点,并作了举例说明。 相似文献
13.
本文通过对孤立导体椭球电容的计算和分析，给出了薄导体圆片电容的准确计算结果，分析了有关教材中薄导体圆片电容计算错误的原因。 相似文献
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糜凯华 《常熟理工学院学报》2014,(2):42-44,61
为了得到KdV方程的数值解,基于有限单元法的COMSOL Multiphysics软件建立有限元模型并求解孤立波在各个时间点的分布情况,以研究孤立波的传播特性。数值模拟结果表明：孤立波不会发生消散,以三维图的分布形式表示,可以发现孤立子在一定的空间内会发生碰撞以及发生重现,也即两个不同速度和振幅的孤子相互碰撞、相互穿过,互相之间没有影响。 相似文献
15.
孤立物体之间的作用和反作用满足牛顿第三定律,而电流元不能孤立单独存在,故此电流元之间的相互作用一般不满足牛顿第三定律,电流元不能单独存在,它仅能依属于闭合的导体回路,而闭合的导体回路之间的相互作用是满足牛顿第三定律的. 相似文献
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在学习“电场中的导体”这部分内容时 ,许多学生反映 ,即使把处于静电平衡状态的导体特点记得再清楚 ,但是在解决具体问题时仍然不能灵活应用 .特别是遇到金属球壳的静电平衡问题 ,常常是无从下手 ,找不到好的解决方法 .本文拟从金属球壳在不同的静电平衡条件下 ,应用电场的叠加的思想讨论其带电、电场强度、电势等问题 .1 孤立带电金属球壳的静电平衡(1 )根据孤立带电导体在处于静电平衡状态时 ,其图 1内部不会有净电荷 ,故金属球壳所带电量全部均匀分布于外表面 .如图 1表示薄金属球壳A带正电q时电荷在外表面的分布情况 .(2 )球壳内部及… 相似文献
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郑珊 《内江师范学院学报》2008,23(8):19-21
为了进一步研究Pochha mmer-Chree方程孤立波解的特性,考虑了Pochhammer-Chree方程广义形式的孤立波解的存在性．运用双曲函数法和指数函数法求出广义Pochhammer-Chree方程的孤立波解,并给出此方程多个新的显式精确孤立波解,表明广义Pochhammer-Chree方程的孤立波解是存在的,也说明双曲函数法和指数函数法是求方程孤立波解的有效工具． 相似文献
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《滨州学院学报》2020,(2):39-48
为了发展非线性分数阶偏微分方程的求解技巧并丰富其解的形式,把若干非线性分数阶偏微分方程进行分数阶复变换,转化为整数阶常微分方程或偏微分方程。通过因式分解法求得分数阶Cahn-Allen方程的孤立波解;利用推广的(F/G)-展开法求解了(2+1)-维分数阶asymmetric-Nizhnik-Novikov-Veselov方程的完全分离变量形式的解,并得到了多Dromion孤子的结构激发;由重正规化方法分别求出在强、弱非线性下的分数阶Klein-Gordon方程的一级解析近似解,再采用线化和校正方法在无须特殊考虑非线性强度大小的情况下直接求得了该方程的一级近似解,并对两种近似方法所得结果进行比较。 相似文献
19.
欧阳克智 《喀什师范学院学报》1988,(3)
本文应用近似求解Hokstad方程的方法,论证了对于M/G/m/m+k排队系统而言,队长的平稳分布近似地只依赖于平均服务时间,而与服务时间的分布类型关系不大,从而把Erlang猜想从损失制排队系统近似地推广于混合制排队系统。 相似文献
20.
黄国基 《湖南城市学院学报》1991,(5)
普遍认为:孤立导体的电荷分布,电荷面密度的大小,与导体表面的曲率有关;而导体表面附近的电场强度的大小与面电荷密度有关;曲率最大的地方,电场强度最大。本文将证明两个极大值通常它们不位于导体表面的同一点上。并对两种典型的问题进行分析。 相似文献