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1.
戴泾明 《广东教育学院学报》2004,24(2)
将轻超核考虑成一个壳心核加上一个粒子的两集团结构,基本的YN相互作用取自于组分夸克模型,采用共振群方法,给出了ΛN相互作用的非定域位,用Kohn Hulth啨n Kato变分法,计算了轻超核5ΛHe的Λ超子的结合能.计算结果表明:手征SU(3)夸克模型能较好地描述系统中短程的非微扰QCD行为,结合能的理论值与实验结果的接近程度可与传统唯象方法相比拟.选用不同的参数有望得到更好的结果. 相似文献
2.
首先利用共振群方法(RGM)计算了手征SU(3)模型下非定域ΛN相互作用位,以期中短程QCD行为能被恰当的描述．然后把轻超核考虑成一个壳心核加上一个Λ粒子的二集团结构,采用共振群方法和Kohn-Hulthen-Kato变分法计算部分轻超核的结合能．与生成坐标法相比,用共振群方法解析得出的非定域ΛN相互作用位,其过程更严谨．用此非定域ΛN相互作用位描述部分轻超核的结合能,其效果更好． 相似文献
3.
利用E ichler变换而非传统的矩阵,证明了当nΛS(A)+1时,典范映射U2n(A,Λ)/EU2n(A,Λ)→U2(n+1)(A,Λ)/EU2(n+1)(A,Λ)是同构. 相似文献
4.
姚建国 《十堰职业技术学院学报》2004,17(3):60-63
将挠率场应用于非共线系统得到了适用于非共线磁系统的挠率-自旋-密度泛函理论(TSDFT)。用挠率场来表示磁性的非共线性后得到的非共线磁系统的有效单粒子方程可以精确求解,该方法明显优于缀加球面波法、局域自旋-密度近似方法和修正缀加球面波法。 相似文献
5.
本文给出两个奇完全数的判定定理。在定理2中,对文献[1]内的S1、S2作了改进,若Nk=P1a1P2a2ΛPkak(Λ为省略号)为奇完全数,当pi=qi时,k的上限Si值减少;当pi≥qi时,k的下限S2值增加;当pi≥qi时,其中pi=qi,i=1,2,Λ,j;pi>qi,i=j+1,j+2,Λ,k,则k>S3。 相似文献
6.
方廷刚 《河北理科教学研究》2003,(2):17-18
文[1]中给出了满足递推关系 an+1=p+q/an (1)(其中p为非零常数,q为正常数)的数列{an}的通项公式,并据此证明了当此数列有两项相等时,其必为常数列(各项均相等). 下面我们将取消"p为非零常数,q为正常数"这一限制而考虑更广泛的情形,得出有两项相等且满足(1)的数列的完全分类.主要结论是: 相似文献
7.
根据分子轨道理论 ,基态氧分子的两个π 2Ｐ轨道上各有一个电子 ,且自旋平行。如果用 2Ｓ +1来表示电子的自旋多重态 (Ｓ是电子自旋量子数的代数和 ) ,那么对于基态的氧分子 ,2Ｓ +1 =3 ,即Ｏ2的自旋多重性为 3 ,被称为三线态氧3 Ｏ2 。当3 Ｏ2 被激发后 ,两个电子可以同时占据一个π 2Ｐ轨道 ,自旋相反 ;也可以分别占据两个π 2Ｐ轨道 ,自旋相反 ;这两种激发态氧分子的 2Ｓ +1 =1 ,即它们的自旋多重性均为 1 ,所以把激发态氧分子又称为单线态氧1Ｏ2 。单线态氧的生成 ,可以通过光敏化法 ,微波放电法和化学方法。这里介绍的是化学方法———… 相似文献
8.
张品 《昭通师范高等专科学校学报》1986,(Z1)
6、在反应γ+p→k~+Λ~0中,可光生k~+介子.a)求在实验室(质子静止系)中,为了使上述反应能够发生的最小光子能量值.(Mk+=494MeV/c~2,M_Λ0=1116MeV/c~2)b)如果靶质子是不自由的,被束缚在原子核中,则质子在核中的运动(费米运动)允许a)中的反应在较小的入射光子能量下获得.对费米运动假定一个合适的值,试计算最小光子能量值.c)Λ~0在飞行中衰变为一个光子和一个π~-(M_(π~-)=140MeV/c~2).如果Λ~0具有速度0.8c,问:①在实验室系中,π~-子能够具有的最大动量是多少?②在垂直于Λ~0方向上的实验室系的最大动量分量是多少,解:a)用相同的字母表示该粒子及其四维动量. 相似文献
9.
10.
李锡初 《广西教育学院学报》2005,(2):84-85
本文给出两个奇完全数的判定定理.在定理 2中,对文献 [1]内的 S1、 S2作了改进,若 Nk=P1 a 1P2 a 2Λ Pka k(Λ为省略号)为奇完全数,当 pi=qi时, k的上限 Si值减少;当 pi≥ qi时, k的下限 S2值增加;当 pi≥ qi时,其中 pi=qi, I=1, 2,Λ, j; pi>qi, I=j+ 1, j+ 2,Λ, k,则 k>S3. 相似文献
11.
设M是一个紧致n维C∞黎曼流形,f∈Diff(M),Λ是f的闭不变集合,并且Λ具有连续不变分解TΛM=E+F,则对任意的ε>0和λ∈(0,1),存在δ>0,使得对f的任意λ-拟双曲强δ-伪轨(xi,ni)i+=∞-∞都存在一点x∈M,强ε-跟踪(xi,ni)+i=∞-∞。 相似文献
12.
通过构造一长方形的递减序列使得非负矩阵所有的非零特征值都包含在内,且得到了对于一个至多有r+1个非零特征值的非负矩阵Perron根的递减上界序列.最后给出例子说明其有效性和精确性. 相似文献
13.
利用瞬态自旋光栅方法,在室温下实验研究了本征GaAs量子阱中电子自旋扩散的动力学过程.测得了不同周期的瞬态自旋光栅的衰减率,根据普遍认同的公式:Γ=q2Ds+l/τs,计算得到电子自旋扩散系数Ds=104 cm2/s,以及电子自旋弛豫时间τs=46 ps.测得的电子自旋扩散系数与文献报道的N型GaAs量子阱的实验测量结果相吻合,说明样品导电类型对电子自旋扩散系数没有显著影响.而电子自旋弛豫时间τs=46 ps与由饱和吸收方法测得的结果:τs=103 ps有明显区别.进一步分析了自旋光栅调制度随时间的衰减规律,对自旋极化衰减率公式:Γ=q2Ds+l/τs进行了修正. 相似文献
14.
雷碧 《数学大世界(高中辅导)》2003,(5):13-14
向量的主要性质①向量的加法适合向量加法的三角形法则或平行四边形法则,即AB+BC=AC; ②若e1、e2是平面α内非零不共线向量,则对于α内任一向量a,有且只有一对实数λ1λ2,使得a=λ1 e1+λ2 e2成立; ③非零向量a=(x1,y1),b=(x2,y2)的数量积为a·b=x1x2+y1y2; ④设非零向量a=(x1,y1),b=(x2,y2),则a⊥b(?)a·b=x1x2+y1y2=0; 相似文献
15.
本文首先介绍了流管模型研究Λc+重子质量谱,接下来介绍了基于重夸克对称性考虑,如何分析可能的高激发的D、Ds介子衰变。文章最后并给出了结论与展望。 相似文献
16.
张修兴 《渭南师范学院学报》2011,26(2):10-13
利用精确解方法,研究了XY自旋环境中量子比特间纠缠随时问的演化．结果表明,系统纠缠度的演化可以通过改变自旋环境各向异性相互作用强度的方法得以操控．进而得出,可以利用各向异性相互作用对纠缠度演化行为的影响来判定自旋环境所属的普适类． 相似文献
17.
康伟芳 《实验室研究与探索》2009,28(7):22-24,71
巨磁电阻在测量微弱磁场的变化较其他传感器具有体积小、灵敏度高等优点.比较了多层膜巨磁电阻和自旋阀巨磁电阻的区别,按其特性设计一个采用自旋阀巨磁电阻的位移传感器,并用此位移传感器精确测量金属的线膨胀系数.与各大高校在此实验中用普通方法测金属线膨胀系数的方法相比,该自旋阀巨磁电阻位移传感器测量金属线膨胀系数的方法有操作简便、测量精确,以及将力学量用电学量测量,并将物理数字化,便于电脑采集等优点. 相似文献
18.
冯景华 《遵义师范学院学报》2001,(3)
利用产生算符和消灭算符构造出费米系统的自旋阶梯算符。针对粒子数不变的情形,所构造的阶梯算符能对自旋角动量的本征值和对应的本征态起升降作用。讨论了费米子系统的自旋与强磁场相互作用能量本征态完备集的确定方法。 相似文献
19.
对于2 1维BCS型超导体与自旋密度波共存的系统,在平均场近似下,应用含温度格林函数方法得出了超导相变温度Tc与自旋密度波序参量M的关系。对典型系统作数值计算表明,在这类超导体中,自旋密度波将降低相变温度Tc,说明目前发现的高Tc超导体是不同于BCS型超导体. 相似文献
20.
尚秀丽 《成都教育学院学报》2001,15(7)
从中专<数学>教材看出,根据非零无穷小的倒数为无穷大易证limx→∞(a0xn+a1xn-1+…+an-1x+an)=∞(其中a0≠0),本文从无穷大的角度,给出它的另一种证明. 相似文献