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1.
给出了（1＋1）维中心扩张的Schrōdinger代数的Whittaker模的定义,构造出了特殊的Whittaker模Mψ和Lψξ,并研究了Mψ和Lψξ中的Whittaker向量的基本性质,最后研究了单的Whittaker模及其分类准则。 相似文献
2.
主要研究了Schr Odinger代数 S（2）的Whittaker模。首先给出 S（2）上Whittaker模的定义,构造了Whittaker模 Mψ和 Lψ,ξ。确定了 Mψ和 Lψ,ξ中的Whittaker向量。最后证明了当ψ是非奇异时,Lψ,ξ是单的。 相似文献
3.
给出了(1+1)维中心扩张的Schrdinger代数的Whittaker模的定义,构造出了特殊的Whittaker模Mψ和Lψ,ξ,并研究了Mψ和Lψ,ξ中的Whittaker向量的基本性质,最后研究了单的Whittaker模及其分类准则. 相似文献
4.
严月珍 《贵州教育学院学报》2013,(9):13-14
Block型李代数的Whittaker模是一类重要的代数模．设C为复数域,B是一个Block型李代数,V是一个B-模,ψ：B＋→G是一个非奇异李同态．构造出了一类特殊的Whittaker模Lψ,并研究了Lψ的一些基本的性质． 相似文献
5.
给出了Loop-Virasoro代数的Whittaker模的定义,得到了Loop-Virasoro代数的Whittaker模的若干基本性质. 相似文献
6.
徐崇斌 《温州大学学报(社会科学版)》2013,34(3):6-10
利用Heisenberg代数的Whittaker模在仿射Nappi-Witten代数上定义了一类新模,称为虚Whittaker模,并且证明了该类模在一定条件下是个不可约模. 相似文献
7.
研究π-模与π-余模间的对偶问题,证明了(M*,ψ)是π-余模(M,(ψ))的对偶π-模,讨论了π-子余模与π-子模之间一些对偶性质. 相似文献
8.
本文利ψ(L,M_L,S,M_s)=f(L,M_L)g(S,M_s)比较简便地推导出(np)~2组态的15个谱项波函数或曰属于谱项的波函数.从而,澄清了有关行列式波函数Φ~i与属于谱项之波函数的一些混淆. 相似文献
9.
L~ψ空间中的K-泛函与光滑模 总被引：2，自引：0，他引：2
讨论Lψ空间中K -泛函与光滑模的等价性 ,得到了Lψ空间中的函数及其导数对应的K -泛函与光滑模之间的等价性定理 ,推广了文 [2 ]的结果。 相似文献
10.
郭广泉 《南京晓庄学院学报》2001,17(4):1-5
设H是域k上的具有双射反极S的Hopf代数,M,N是在左-右量子扬-巴克斯特模.通过讨论量子扬-巴克斯特模的同态加群,证明(1)当H是交换Hopf代数时,HOMH(M,N)是在左-右量子扬-巴克斯特模.(2)HOMK(M,N),是左-右量子扬-巴克斯特模;(3)证明了ENDK(M)是Hcop-模代数,并且是量子扬-巴克斯特模范畴中的代数. 相似文献
11.
构造了由多模复共轭相干态模相干态|{Zj*}〉q,多模复共轭相干态的相反态|{Zj*}〉q,以及多模相干态|{Zj}〉q,的线性叠加所组成的第Ⅵ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)6>q,利用多模压缩态理论,研究了|ψ(3)6>q中广义磁场的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现,当压缩次数N=2P时,(P=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位ψj(j=1,2,…,…,q),态间的初始相(θ3-θ1)和(θ3-θ2)以及受各模初始相位ψj调制的各模相干态光场的平均光子数之和q∑j=1R2jsin2ψj等分别在各自的闭区间内连续变化时,则态|ψ(3)6>q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)总可分别呈出周期性变化的广义非线性等幂次2p次方Y压缩效应. 相似文献
12.
《商洛学院学报》2003,17(3):67-71
构造了由多模复共轭相干态模相干态|{Zj*}〉q,多模复共轭相干态的相反态|{Zj*}〉q,以及多模相干态|{Zj}〉q,的线性叠加所组成的第Ⅵ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)6>q,利用多模压缩态理论,研究了|ψ(3)6>q中广义磁场的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现,当压缩次数N=2P时,(P=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位ψj(j=1,2,…,…,q),态间的初始相(θ3-θ1)和(θ3-θ2)以及受各模初始相位ψj调制的各模相干态光场的平均光子数之和q∑j=1R2jsin2ψj等分别在各自的闭区间内连续变化时,则态|ψ(3)6>q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)总可分别呈出周期性变化的广义非线性等幂次2p次方Y压缩效应. 相似文献
13.
余承友 《江西教育学院学报》1987,(4)
Jacobson,N:Basic Algebra.II第三章第五节给出了关于完全可约模的二个等价条件,即是定理3.10.以下关于模的条件是等价的:(1)M=ΣM_α,其中M_α是既约的。(2)M是完全可约的。(3)M≠0而M的子模格L(M)是补格。事实上,(1)和(3)就是完全可约模的两个充要条件。本文利用本质子模和内射模的概念,再给出完全可约模的一个充分条件和一个充分必要条件,从而使这类极其主要的模得到更完善的刻画。 相似文献
14.
利用Λ-稳定秩条件,证明了当模M的Witt指数,n大于等于以ΛS(R) 1时,映射U2n(R,Λ)/EU2n(R,Λ)→U(M,q)/EU(M,q)是满射. 相似文献
15.
温慕江 《广西大学梧州分校学报》2005,15(2):98-100
研究π-模与π-余模间的对偶问题，证明了(M^ ，ψ)是π-余模(M，φ)的对偶π-模，讨论了π-子余模与π-子模之间一些对偶性质。 相似文献
16.
利用Λ-稳定秩条件,证明了当(有限生成投射)模M的Witt指数n≥ΛS(R)+1时,映射U2n(R,Λ)/EU2n(R,Λ)→U(M,q)/EU(M,q)是同构映射. 相似文献
17.
18.
《职教通讯(江苏技术师范学院学报)》2005,11(4)
利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态|{zj(a)*}〉q=|{Rj(a)exp(-iψj)}〉q和多模虚相干态|{±izj(b)*}〉q=|{±iRj(b)exp(-iψj)}〉q的线性叠加所组成的两类非对称多模量子叠加态|ψ±(2)〉q在各个模的压缩阶数全为偶数即Nj=2pj=1,2,3,……q,pj=1,2,3,……)的条件下的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩效应.结果发现:如果各个模初始位相ψj以及态|{zj(a)*}〉q和|{±izj(b)*}〉q之间的初始相位差θpq(R)-θnq(I)与各个对应模的振幅Rj(a)和Rj(b)的乘积的总和q∑j=1Rj(a)Rj(b)所组成的混合初始相位[(θpq[R]-θnq(I))-+q∑j=1Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,态|ψ±(2)〉q总可呈现出周期变化的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩效应.当pj均为奇数时可获得较大的压缩深度. 相似文献
19.
第Ⅸ类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性N次方Y压缩特性研究 总被引：1，自引：0，他引：1
根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模真空态|{Oj}〉q和多模虚相干态|{ihj}〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅸ类两态加多模叠加态光场|ψ(2)9〉q.利用多模压缩态理论,对态|ψ(2)9〉q的广义非线性N次方Y压缩特性进行了详细研究.结果发现(1)、无论压缩次数N取奇还是取偶,只要各模的初始相位ψj(j=1,2,3,…,q)和态间的初始相位差(θ(I)pq-θ(o)oq))分别满足一定的量子优化条件,态|ψ(2)9〉q的第一和第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的任意奇数次和任意偶数次的广义非线性N次方Y压缩效应;(2)、本文所构造的态|ψ(2)9〉q与文献[11]构造的态|ψ(2)5〉q,两者在一定条件下可分别呈现出"N次方Y相似压缩"和"N次方Y压缩简并"现象. 相似文献
20.
由虚偶和奇相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 总被引：1，自引：0，他引：1
根据量子力学中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q.)利用多模压缩态理论研究了(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q,Ⅳ〉q)的等阶N次方H压缩特性.结果发现(1)当压缩阶数N与腔模总数q之积qN为偶数时a.若qN=4m(m=1,2,3,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)处于等阶N-H最小刻测不准态.b.若qN=4m′+2(m′=0,1,2…),且(q∑j=1Nψj=±kψπ)(或±kψπ+π/2)(kψ=0,1,2,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)呈现"半相干态"效应2)当qⅣ=2p′+1(p′=0,1,2,…)时,态(|ψ(4)oe,Ⅳ〉q)可呈现以下三种状态a.当(q∑j=1 Nψj=±kψπ)(kψ=0,1,2,…)时,第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应.b、当(q∑j=1Nψj=±kψπ+π/2)(kψ=0,1,2,…)时,第二正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应;c."半相干态"效应. 相似文献